Киральные лагранжианы для сильных распадов K1→Kρ(ω)
DOI:
https://doi.org/10.26577/RCPh.2023.v84.i1.03Ключевые слова:
физика легких мезонов, распады мезонов, феноменология КХДАннотация
Рассмотрена треугольная кварковая диаграмма в лидирующем порядке по 1NC, описывающая вершину K1Kω с аксиально-векторными, векторными и псевдоскалярными мезонами. Обсуждается приложение полученной вершины к адронным распадам τ-лептона с рождением Kω и Kφ мезонных пар в конечном состоянии. Расчеты кварковых диаграмм выполнены в рамках SU(3) симметричных киральных лагранжианов, описывающие взаимодействия четырех мезонных нонетов: скалярных, псевдоскалярных, векторных и аксиально-векторных в основном и в первом радиально возбужденном состоянии. Вычислены интегральные ширины распадов K1(1270)→K[ω,ρ] согласующиеся с экспериментальными данными коллабораций BES-III и Belle, полученными на коллайдерах BEPC II и KEK. Показано, что аксиально-векторный канал с промежуточным мезоном K1A с квантовыми числами JPC=1++играет доминирующую роль при описании ширин мезонных распадов τ→K[ω,ρ]ντ. В распадах τ-лептона учтены контактный канал и канал с аксиально векторным мезоном K1A. Первый из них связан с промежуточным W- бозоном, порождающим мезонную пару. Второй канал связан с промежуточным W- бозоном, переходящим в аксиально векторное состояние K1A и также порождающим пары мезонов Kω и Kφ. Рассмотрение этих двух каналов независимо друг от друга позволяет более детально изучить интересующие нас процессы. Учтено также расщепление странного аксиально-векторного состояния K1A на два физических мезона K1(1270) и K1(1400), обусловленное смешиванием аксиально векторных мезонов из нонетов 3P1 и 1P1. Установлена отрицательная интерференция контактного канала с аксиально векторным каналом. Исследованы зависимости интегральных ширин распадов τ→K[ω,ρ]ντ от значения угла смешивания аксиально-векторных мезонов K1A и K1B. Выполнен сравнительный анализ результатов с экспериментальными данными и теоретическими оценками других авторов. Полученные теоретические предсказания находятся в удовлетворительном согласии с экспериментальными данными.
Библиографические ссылки
2 D. Acosta et al. [CDF], Phys. Rev. Lett. 93, 072001 (2004).
3 B. Aubert et al. [BaBar], Phys. Rev. D 71, 071103 (2005).
4 M. Ablikim et al. [BESIII], Phys. Rev. Lett. 112, 092001 (2014).
5 L. Roca, E. Oset and J. Singh, Phys. Rev. D 72, 014002 (2005).
6 G. Y. Wang, L. Roca and E. Oset, Phys. Rev. D 100, 074018 (2019).
7 D. Ebert, H. Reinhardt and M.K. Volkov, Prog. Part. Nucl. Phys. 33, 1-120 (1994).
8 M.K. Volkov, Phys. Part. Nucl. 24, 35-58 (1993).
9 P.A. Zyla et al., PTEP 2020, 083C01-1(2020).
10 M. Suzuki, Phys. Rev. D 47, 1252 (1993).
11 L. Burakovsky and J.T. Goldman, Phys. Rev. D 56, R1368 (1997).
12 D.M. Li, B. Ma and H. Yu, Eur. Phys. J. A 26, 141 (2005).
13 L.S. Geng, E. Oset, L. Roca and J.A.Oller, Phys. Rev. D 75, 014017 (2007).
14 A. Ahmed, I. Ahmed, M. Ali, A. Paracha and A. Rehman, Phys. Rev. D 84, 033010 (2011).
15 H.Y. Cheng, , PoS Hadron2013 090, 1 (2013).
16 M.K. Volkov, K. Nurlan, A.A. Pivovarov, Int. J. Mod. Phys. A 34, 1950137 (2019).
17 H. Guler et al. [Belle], Phys. Rev. D 83, 032005 (2011).
18 P. del Amo Sanchez et al. [BaBar], Phys. Rev. D 93, 052013 (2016).
19 M.K. Volkov, A.A. Pivovarov and K. Nurlan, Symmetry 14, 308 (2022).
20 K. Inami et al. [Belle], Phys. Lett. B 643, 5 (2006).
21 B. Aubert et al. [BaBar], Phys. Rev. Lett 100, 011801 (2008).
22 T. Gutsche, M.A. Ivanov, J.K. Korner, V.E. Lyubovitskij and K. Xu, Phys. Rev. D 96, 114004 (2017).
